至今还处于试用阶段，其产销量远不能与

CCFL 相比。为什么呢?是因为我国 EEFL 产品的

性能一致性与稳定性还不够好，尤其是

EEFL 对其配套的高频驱动电源要求较高，现有产

品中很多满足不了使用要求而不能正常使用。因此，目前

EEFL 的发展面临着灯管与配套电

路两方面的技术都需要进一步提高的问题。

二、

EEFL 的放电原理

EEFL 结构如此简单、点亮如此容易、直接并联使用是如此的方便，使得人们一接触它

就萌生兴趣，想要问个究竟，加之当前提高

EEFL 性能的任务迫在眉睫，因此，切实弄清

EEFL 的放电原理的研究已不容回避。只有正确认识 EEFL 中气体放电的基本过程，从基本
概念出发来改进

EEFL 的结构与工艺，才会收到好的成效。

可是，在所看到的有关

EEFL 的论文资料中，谈及 EEFL 的放电原理时总是一带而过，

只有几句笼统的话，没有比较确切的分析与论述。例如，有的只提及属于电磁感应无极放电，
那就是说与人们熟知的无极荧光灯一样，这显然有误。因为

EEFL 不可能有很强的高频磁场

通过灯管而能够感应产生足以点燃放电的高频电场

;有的提到是高频电场通过 EEFL 外电极

与管壁电容的耦合输入灯管而引起管内气体放电，属于高频无极放电

;有的认为是加于外电

极的高频电压通过玻璃介质而产生的气体放电，属于介质阻挡层无极放电等等。根据

“凡电

极不暴露在电离气体中的放电方式称为无极放电

”的定义，EEFL 管内没有安装电极，只有

装置在玻管两端外表面的外电极，看来属于无极放电是无可非议的。

然而，深入分析

EEFL 所发生的气体放电过程，发现电极过程仍然是维持 EEFL 高频

放电所不可少的，具体地说

EEFL 仍然存在发射电子的阴极与加速电子、正离子的阴极位降。

为了说明这一点，让我们重温气体放电理论对高频放电几种情况的分析。

气体在高频能量的激励下产生的放电称为高频放电，其电流密度

j 为：

j=[nee2υ/me(υ2+ω2)]E (1)
式中

E 为电场强度，ω 为外加高频电场的角频率，υ 为电子有效碰撞频率，υ 由下式计

算：

υ=3.19×109×P/√Te0.5 (2)
式中

P 为气压(mm Hg)，Te 为电子温度(K)。

按照外加高频电场角频率

ω 与电子有效碰撞频率 υ 的相对大小，高频放电可以分成 ω 

<<υ 、ω

≌υ 、ω>>υ 三种情况。其中当 ω<<υ 时，发生类似于低频放电的情形，这时电子在高

频电场下的运动象一群蜜蜂随风飘动一样向高频电场的瞬时阳极漂移

;电场反向时又反向漂

移。放电空间仍然存在等离子区与阴极位降区，仍然需要有阴极发射电子才能维持这种情况
下的高频放电。其与低频放电不同之处是高频电场变化的周期小于放电空间的消电离所需的
时间，由此，等离子区来不及消失，高频电场的极性交变，只影响阴极位降区输流出现在
等离子区的两侧。

当外加高频电场的频率大幅提高到

ω

≌υ 与 ω>>υ 时，放电中电子的运动将发生根本性

的变化，等离子区中电子受到高频电场的作用而不断来回运动，增加了电子产生碰撞电离
的几率，此时维持稳定的放电已无需电极过程，也就是说不需要阴极发射电子

 ，不需要阴

极，不存在阴极位降区，从而形成了高频电场作用下的无极放电。这种高频无极放电的实例
发生于雷达天线开关，其工作频率约为

1000 兆赫，放电管内的气压不大于 20 乇。

对照上述关于高频放电的理论分析，我们熟知的电子镇流荧光灯

ECFL 与冷阴极荧光

灯

CCFL(工作频率均为 20KHZ-100KHZ),均属于 ω<<υ 的情况，放电具有稳定的等离子区与

维持放电所必须的阴极位降区，阴极的电子发射对放电起着至关重要的作用。

让我们再回到

EEFL 中的气体放电。EEFL 的工作频率与 CCFL 一样(20KHZ-100KHZ)，

充气种类与气压也与

CCFL 类似，因此，它们的放电类型也是类似的(属 ω <<υ 的一类 )。具

体地说，

EEFL 中的放电仍然必须有阴极与阴极位降区的存在才能维持稳定的放电。可是，