4 光强角分布图

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　　图

2 纯粉末状 PNA/Kao 的散射光强角分布 

　　图

3 黏结的 PNA/Kao 不同入射角对应的光强角分布 

　　图

4 不同入射角时纯粉末 PNA/Kao 的散射光强角分布 

　　图

5 黏结的 PNA/Kao 对不同入射角的散射光强角分布 

　　通过上面的操作我们得到了用

KBr 黏结的高岭土/对硝基苯胺（PNA/Kao）插层复合物

的光强角分布图。

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　　此处我们不仅考虑了前向的光强角分布，而且讨论了各种角度入射时的后向散射光强
角分布。我们还同时测量了纯粉末样品和黏结的粉末样品的强角分布，以探讨样品制备方面
的一些问题。

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5 结果讨论

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　　从以上的实验结果我们可以看出，在反射角和透射角附近光强都有一个峰值，但在小
角度入射的情况下，反射散射的峰值不会与法向的强度值偏离很大，但透射散射的强度会
随入射角度的减小而增强。产生这种结果的原因我们归结为以下几条：

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　　（

1）产生反射散射的峰值主要是由于粒子尺寸相比于光斑截面尺寸很小，可以把样品

粒子视为小的球状颗粒，

 在反射散射过程中散射光强呈现一定的统计分布性，从而在反射

角上出现光强的极大值。

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　　（

2）产生透射散射峰值的原因很明显，主要是由于粉末样品层较薄，入射光强的很大

一部分受到散射的影响较小，直接或以很小的散射角透过，因而在透射方向上有极大值。

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　　（

3）衰减系数的影响。当光正入射时，由漫反射引起的衰减存在一个穿透深度，光由

内层粒子散射后也要经过同样的漫反射，存在同样的穿透深度问题。穿透深度

L 与衰减系数

间定义为：衰减系数越大，穿透深度越小，内层的散射光受到散射的次数越少，漫反射回
空气中的光强也越大。

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　　（

4）同时我们还看到了以上曲线不够平滑，而且强度分布很不均匀（峰值角度处的光

功率远大于其他角度处），这主要是粒子大小不均匀以及粒子在受光面的分布不均匀所致。
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　　除以上的结果我们还发现，不论是纯粉末状材料还是黏结后的粉末样品，在绝大多数
的区域，对相同的散射角度入射角越大，散射的光强度越小，也就是说入射角越大，散射
光强度就越集中于某个角度而分散越小。

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　　此处我们对光强角分布的讨论不仅仅是单纯地讨论光强是如何分布的，更重要的是我
们要从光强的角度分布中获取有关粒子大小、粒子间距等方面的信息，为样品的制备提供实
验上的支持。

� 

　　

 

　　参考文献

� 

　 　 ［

1 ］

� S.  K.  Kurtz ， T.  T.  Perry.A  Powder  Technique  for  the  Evaluation  of  Nonlinear 

Optical Materials.J. Appl. Phys. ，39，P.P.3798（1968）.

� 

　　［

2］

�钱世雄，非线性光学――原理与进展［J］.上海：复旦大学出版社，2000.� 

　　［

3］

�R. Takenawa，Y. Komori，etal. Intercalation of Nitroanilines into Kaolinite and 

Second Harmonic Generation. Chem. Mater. 2001,13, 3741-3746.

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　　［

4］

�李铭全，蔡志岗等.“粉末 SHG 法的光强角分布研究”［J］.中国激光，Vol.A29, 

No.11,2002.11. P.P.1019-1022.

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