单轴静态压缩数据进行定义
.
2.2 仿真模型
本文中静态压缩和动态落球仿真均采用
Abaqus/Explicit 分析.由于光学胶的大变形特性,
选择的单元类型为
C3D8R,用沙漏控制.
3 结果与讨论
3.1 静态压缩仿真与试验
采用
Abaqus/Explicit 分析进行光学胶静态压缩仿真,计算时间为 20 ms.考虑到准静态
分析的目的,在压缩仿真时不考虑材料力学性能率相关特性,因此,材料卡片的定义不包
括黏弹性(率相关性)
.静态压缩仿真与试验结果对比见图 2,可知,仿真结果与试验结果
几乎完全重合,表明超弹性模型对该光学胶非线性力学行为的定义和描述非常准确
.图 2 静
态压缩仿真与试验结果对比
4.2 动态落球仿真与试验对比
为验证光学胶动态力学行为定义的准确性,本文采用自制的动态落球系统进行实际测
试和仿真对比验证
.通过调整落球高度,实现光学胶在不同应变率下的冲击压缩工况.不同高
度落球仿真与试验结果对比见图
3,可知,随着跌落高度的增加,落球系统的接触反力峰
值增加,冲击振动的周期减小;同时,在应力波的周期和峰值方面,仿真与试验结果均吻
合较好
.
另外,图
3 存在 3 个方面的小差异:(1)在落球高度较低时(5 和 10 mm),起始阶
段仿真和试验的冲击波重合性很高,而在
15 和 20 mm 落球时,冲击波起始阶段存在一定
差异;(
2)峰值存在差异,仿真结果均大于试验结果;(3)应力波的下降阶段均存在偏
差
.对于第一个差异点,可能与仿真接触定义有关,上垫块与光学胶的刚度差异较大,而本
文采用简单的通用接触,并未对其接触刚度约束进行详细的定义,接触阻尼等也没有考虑
因此在仿真结果中,冲击振动起始阶段存在一些微小偏差
.对于第二个差异点,在整个落球
试验仿真系统中,除黏胶引入黏弹性特性外,落球系统其他组成部分的材料阻尼、结构阻尼
等没有被考虑,导致仿真结果与试验结果在峰值上存在一点差异
.对于差异点三,应力波下
降阶段在落球试验的过程中反映的是光学胶压缩中的回弹阶段,这个结果表明当前光学胶
参数定义中其加载阶段比较准确,但是其卸载行为还存在一定的偏差,这主要是由于光学
胶的非线性力学行为的复杂性引起的
.在高分子材料的加载和卸载过程中,由于 Mullins 效
应的存在,其加载路径和卸载路径并不重合
.在 Abaqus 中对高分子材料 Mullins 效应的定义
提供理论模型,但是由于其无法与率相关性(黏弹性)同时使用,本文没有引入
. 在仿
真与试验对比的基础上,给出在准静态压缩和动态落球时光学胶压缩变形的应变率分析结
果,见图
4.
图
4 不同工况下光学胶变形应变率对比
在静态压缩过程中,光学胶压缩变形的应变率为
0.001 67 s-1;在动态落球仿真分析中,
随着落球高度的增加,光学胶的最大冲击应变率增加
.当落球高度为 5 mm 时,光学胶的最
大压缩应变率为
18 s-1;当跌落高度为 20 mm 时,光学胶的压缩应变率最大值接近 50 s-
1,光学胶变形的应变率在 10~50 s-1 量级,该结果表明本文落球系统有效实现光学胶在高
应变率下的变形
.结合二者的应变率分析和仿真与试验对比分析,在准静态到高应变率变形
范围内,基于
Abaqus 超弹性和黏弹性定义的光学胶力学参数,有效且准确地描述光学胶的
动态力学行为,仿真与试验结果均吻合较好,充分说明基于
Abaqus 的超弹性和黏弹性模型
的本构定义,可以准确地描述光学胶的动态力学行为
——非线性和率相关性.
4 结论
从仿真与试验对比的角度,分析基于
Abaqus 超弹性和黏弹性本构模型,对黏胶动态力
学行为定义的准确性和可靠性,得到以下结论
.
(
1)Abaqus 提供较完备的定义高分子材料非线性力学行为及其率相关性的方法,可