EEFL 的阴极在哪里呢?外电极与放电气体隔着玻璃管壁，它是不可能作为气体放电的阴极
来发射电子的。本人认为，与外电极相对的玻管内壁表面就是

EEFL 的内电极。当某外电极

为正电位的半周时，对应的内壁玻璃表面吸引而接收电子，垒积壁电荷

;为负半周时，吸引

与加速正离子，并受正离子轰击而产生二次电子发射，形成阴极位降区。可能有人要问，玻
璃是绝缘体，能够担当电极的角色吗

?我认为完全可以。玻璃表面可以接收电子而垒出壁电

位，这在交流等离子显示器放电过程的分析中早已说得明明白白

;另一方面，玻璃在正离子

轰击时可以产生二次电子发射，也是得到公认的。由于施加的是高频电压，内壁的电位变化
可以通过玻璃壁形成的电容传到外电极再传到外电路，没有什么说不通的地方。

需要着重说明，上述

EEFL 由外电极对面的玻璃内壁所形成的内电极有一个突出的特

点，那就是为无数的

“微岛”状，因为玻璃内表面必竟不是金属电极，其表面是不导电的，

无论内表面那一点吸引电子形成壁电荷

(或吸引正离子且产生二次电子发射而垒积正电荷)，

点与点之间均不能有电的沟通，我们可以称它为

“微岛”电极。因此，可以认为 EEFL 的内电

极是由与外电极对应的玻璃内壁上的无数

“微岛”电极所组成的。

综上所述，我们可以画出

EEFL 的等效电极结构的原理图，如图 2 所示：

 

 
图

2 EEFL 等

效电极结构原理图

1 外电极　2

放电空间　

3 玻璃

电容　

4“微岛”电

极

有一种为多数人所接收的观点，认为高频电场由外电极通过玻壁电容引入

EEFL 放电

空间，直接作用于放电的等离子区而产生与维持稳定的高频无极放电。我们现在不谈前述的
理论对这种观点的否定，而是从反证的角度来加以分析。如果只要引入高频电场就可以无需
电极作用而能够维持稳定的放电，那么与

EEFL 放电条件相同的 CCFL 由电极直接将高频

电场引入放电空间又为什么必须依靠电极过程才能维持稳定的放电呢

?如果电极过程真是无

关紧要，那么

CCFL 的电极过程为什么会集中那么多的功率，对放电性能产生极其重要的

影响呢

?

为了考察

EEFL 内壁电极是否存在，我们可以通过观察 EEFL 外电极对应的内壁表面

是否存在阴极位降区来判断，将拍得的实物照片示于图

3。从图 3 可以清楚地观察到等离子

区玻璃内壁的发光与外电极对应的玻璃内壁的发光是大不一样的。等离子区对应的内壁表面
不发红光，而外电极对应的内壁表面却与

CCFL 电极表面相类似地发红光。原因很清楚，荧

光灯的等离子区电子能量较低，不能引起氖原子激发，只有在阴极位降区电子被加速成高
能电子才可以使氖原子激发后返回跃迁时发红光。

 

 
图

3 观察 EEFL