由于穿过每个转子槽的磁通大小和方向以及铁心的饱和程度均有不同，在各个槽感应
出的槽漏抗也不同，仅以某一个转子槽算出的一相转子槽漏抗是不够精确的。考虑到磁场分
布的对称性，以对称极间区的转子槽为研究对象。
　　

4 计算与试验结果

　　可看出：随着负载增大，转子槽漏抗不断减小，这是由于负载不断增大，转子槽口饱
和程度增大造成；处于对称极间区转子槽的槽漏抗较大，极中心线处转子槽漏抗最大，这
是由于穿过此位置的转子槽磁力线较少，饱和程度低，而极中心线处却相反；

 4 极时相邻

两个半极下各转子槽漏抗较之

6 极分布均匀，这是由于 6 极时磁密高而对称极间区转子槽

数少，穿过各转子槽的磁通变化大。
　　可看出，本文所述方法计算结果与传统方法相比较准确，表中转子起动漏抗的计算值
为所得起动时转子槽漏抗计算值与传统路的方法计算的起动时转子其他漏抗值之和，它与
实测结果的差异，可能是由转子谐波漏抗与斜槽漏抗计算误差和试验误差共同产生。
　　

5 结论

　　本文通过采用分裂线圈法新型换相变极电机的计算和分析，得出如下结论：

1）分裂线

圈法变极方案，较之传统变极方案既提高了定子绕组利用率，又增强了定子绕组节距选择
灵活度；

2）随着负载增大，转子槽漏抗不断减小。对称极间区转子槽的槽漏抗较大，极中

心线处转子槽漏抗较小；

3）由于少极时磁密高且对称极间区转子槽数少，穿过各转子槽的

磁通变化大，所以多极时对称极间区各转子槽漏抗较之少极时分布均匀；

4）本文所提出的

考虑各转子槽饱和与分布不均匀的转子槽漏抗计算方法是合理的。